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進(jìn)行煤粉研究時(shí)燃燒器的關(guān)系

時(shí)間:2014-05-28 09:55:28

作者:世邦機(jī)器

加裝A組葉片后j測(cè)量位置的氣流速度分布在靠近燃燒器壁附近,氣流速度是比較低的,在射流的左側(cè)即葉片偏轉(zhuǎn)側(cè),邊壁附近出現(xiàn)了回流現(xiàn)象。煤粉磨機(jī)屬于煤粉制備設(shè)備,在煤粉制備工藝流程中是必不可少的。當(dāng)a=10時(shí),非常大回流速度約4m/s,回流寬度為6-13mm,和噴口寬B之比的相對(duì)值b/B=0.13。當(dāng)口一20°~30°時(shí),沒有回流區(qū)。口繼續(xù)增大時(shí),回流區(qū)又開始出現(xiàn)且有所變大,回流區(qū)的非常大寬度達(dá)6-23mm,6/B=0.23。由于它的存在可以卷吸部分高溫?zé)煔鈱?duì)煤粉進(jìn)行加熱,對(duì)氣流的擾動(dòng)也大大加強(qiáng),因此對(duì)煤粉火焰的穩(wěn)定和燃燒強(qiáng)化是很有意義的。組合葉片的結(jié)構(gòu)尺寸變化對(duì)燃燒器出口流場(chǎng)是有影響的。

燃燒器未裝葉片時(shí),在燃燒器出口z在5mm處(測(cè)量截面J),湍動(dòng)能的測(cè)量平均值為7=11.9%;z=80mm處(測(cè)量截面正),y一14.3%。隨著氣流的發(fā)展,平均湍動(dòng)能不斷增加,氣流的擾動(dòng)是不斷加強(qiáng)的。

讓我們看看較寬的B組葉片在口截面上的情況。當(dāng)d一20。時(shí),其平均湍動(dòng)能為y一22%;口一35°時(shí),7-31%,但是有的非常大湍動(dòng)能超過90%,氣流擾動(dòng)非常強(qiáng)烈。當(dāng)口>35°以后,其平均湍動(dòng)能反而變小,但局部的湍動(dòng)能仍大于90%。這些局部參數(shù)的增加,能促使該處首先著火,以致影響整個(gè)火焰。

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煤粉濃度的變化是否會(huì)影響煤粉的燃燒

粉濃度很大時(shí),濃度的增加使得升溫速度明顯減慢,揮發(fā)分的濃度效應(yīng)不足以抵消升溫速度的降低,這樣才出現(xiàn)著火溫度的提高。

煤粉濃度和火焰特性的關(guān)系

以上情況僅就層流和湍流而言,湍流燃燒比層流更復(fù)雜,在湍流中存在著煤粉粒子,而且粒徑不同、揮發(fā)分的析出速度不同等,情況更為復(fù)雜。因此,煤粉氣流的火焰?zhèn)鞑ニ俣仍诶碚撋蠝?zhǔn)確計(jì)算是較難的。

煤粉燃燒的主要影響

除了改變一次風(fēng)率外,文獻(xiàn)的作者又用改變整個(gè)過??諝庀禂?shù)的方法間接改變煤粉濃度,隨著過??諝庀禂?shù)的降低,NO也是呈直線下降。

煤粉應(yīng)用之牛頓定律和速度梯度

在鈍體的尾跡卻恰恰相反,由于回流區(qū)的存在及顆粒沉聚,回流介質(zhì)的熱量(高溫?zé)煔?由于界面上的強(qiáng)烈脈動(dòng),會(huì)直接向濃度大的區(qū)域輸運(yùn)。

煤粉模型計(jì)算與實(shí)驗(yàn)結(jié)果的比較

此外,還計(jì)算了燃盡度為5%和C0=0.01的距離。C0=0.01的計(jì)算值與實(shí)驗(yàn)值吻合得很好,這也表明模型用于著火預(yù)報(bào)完全是可行的。

煤粉燃燒過程物理?;哪康暮蜅l件

指同周圍介質(zhì)相互作用的條件是相似的。例如,射流和射流之間相互作用或相互交接的邊界;射流和固體壁之間作用的邊界需要保持相似。

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